金属材料的变形与再结晶ppt课件.ppt

=σ(应力)(l-l0)/l0=ε(应变)P——作用在试样上的载荷A0——试样的原始界面面积L0——试样的原始标距长度L——试样变形后标距长度σ=Eε或τ=Gγστ为正应力,切应力;εγ为正应变,切应变EG分别为正弹性模量和切弹性模量弹性模量是表征材料中原子间结合力强弱的物理量12弹性变形:在应力低于弹性极限(σe)时,σ和ε之间保持线性关系:σ =Eε其特点是外力去除后,变形可以完全恢复。退火低碳钢应力-应变曲线3弹塑变形:当外力大于σe后,除了弹性变形外,开始发生均匀塑性变形。这时若去掉外力,弹性变形部分恢复,但留下了永久变形,即塑性变形。退火低碳钢应力-应变曲线4断裂:当外力达到σb之后,试样开始发生不均匀塑性变形,产生缩颈,变形量迅速增大,最终发生断裂。esbk退火低碳钢应力-(1)滑移线和滑移带如果把经过抛光的单晶体试样进行塑性变形,则在显微镜下可以看到抛光表面上出现平行的黑线,称为滑移带(见下图);在电子显微镜下,滑移带是一组更细的线组成,这更细的线条称为滑移线。在常温和低温下,单晶体的塑性变形主要是通过滑移的方式来进行的,此外,还有孪生和扭折滑移带(铜)×500滑移带与滑移线(示意图)6(2)滑移系滑移总是沿着一定的晶面和该面上一定的晶向进行,这种晶面和晶向分别称为滑移面和滑移方向;一个滑移面与其面上的一个滑移方向组成一个滑移系。一个滑移系就是滑移时的一种空间取向或一种可能性。因此,滑移系越多,金属变形能力越大单晶体的滑移7(3)临界分切应力设试棒横截面积为A;轴向拉力为P;滑移面法线与外力P之间的夹角为φ,滑移方向与外力P之间的夹角为λ P在滑移方向上切向分力Pτ=Pcosλ滑移面面积故滑移系上的分切应力8Schmid用同种材料但不同取向的单晶试棒进行拉伸试验,发现尽管不同试棒的m值不同,但开始滑移时的分切应力都相同,等于某一确定值(τk),即晶体开始滑移所需的分切应力τk就称为临界分切应力,它是一个材料常数。9(4)滑移时晶体的转动晶体借滑移发生塑性变形时,往往伴随着取向的改变自由滑移变形受夹具限制时的变形晶体在拉伸时的转动10