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电力系统分析总结篇一:电力系统分析考点总结(吐血整理) 电力系统分析考点总结第三章理想同步电机 1,忽略磁路饱和,磁滞,涡流等影响,假设电机铁芯部分的导磁系数为常数;2,电机转子在结构上对于纵轴和横轴分别对称; 3,定子的a,b,b三相绕组的空间位置互差120度电角度,在结构上完全相同,他们均在气隙中长生正弦分布的磁动势; 4,电机空载,转子恒速旋转时,转子绕组的磁动势在定子绕组所感应的空载电势是时间的正弦函数; 5,定子和转子的槽和通风沟不影响定子和转子的电感,即认为电机的定子和转子具有光滑的表面。假定正向的选择定子回路中,定子电流的正方向即为由绕组中性点流向端点的方向,各相感应电势的正方向和相电流的相同,向外电路送出纵向相电流的极端相电压是正的。在转子方面,各个绕组感应电势的正方向与本绕组电流的正方向相同。向励磁绕组提供正向励磁电流的外加励磁电压是正的。两个阻尼回路的外加电压均为零。帕克变换目的(为何进行):在磁链方程中许多电感系数都是随转子角a而周期变化。转子角a又是时间的函数,因此,一些自感系数和互感系数也是将随时间而周期变化。若将磁链方程式带入电磁方程式,则电磁方程将成为一组以时间的周期函数为系数的微分方程。这类方程组的求解是颇为困难的。为了解决这个困难,可以通过坐标变换,用一组新的变量代替原来的变量,将变系数的微分方程变换成为常系数微分方程,然后求解。物理意义:采用派克变换,实现从a,b,c坐标系到d,q,o坐标系的转换,把观察者的立场从静止的定子上转到了转子,定子的三相绕组被两个同转子一起旋转的等效dd绕组和qq绕组所代替,变换后,磁链方程的系数变为常说,大大简化计算同步电机基本方程的实用化中采用了哪些实用化假设?其实用化范围是什么?基本方程的实用化中采用了以下实用化假设(1)转子转速不变并等于额定转速。(2)电机纵轴向三个绕组只有一个公共磁通,而不存在只同两个绕组交链的漏磁通。为了便于实际应用,还可根据所研究问题的特点,对基本方程作进一步的简化。(3)略去定子电势方程中的变压器电势,即认为ψd=ψq=0,这条假设适用于不计定子回路电磁暂态过程或者对定子电流中的非周期分量另行考虑的场合。(4)定子回路的电阻只在计算定子电流非周期分量衰减时予以计及,在其他计算中则略去不计。上述四项假设主要用于一般的短路计算和电力系统的对称运行分析。第四章 。(1,导纳矩阵的元素很容易根据络接线图和支路参数直观地求得,形成节点导纳矩阵的程序比较简单2,导纳矩阵是稀疏矩阵,它的对角线元素一般不为零,但在非对角线元素中则存在不少零元素。)节点导纳矩阵的修改 1,从络的原有节点i引出一条导纳为yik的支路,同时增加一个节点k。由于节点数加一,导纳矩阵将增加一行一列。新增的对角线元素Ykk=Yik。新增的非对角元素中,只有Yik=Yki=-yik,其余的元素都为零。矩阵的原有部分,只有节点i的自导纳应增加△Yii=yik。 2,在络的原有节点i,j之间增加一条导纳为yij的支路。由于只增加支路不增加节点,故导纳矩阵的阶次不变。因而只要对于节点i、j有关的元素分别增添以下的修改增量即可△Yii=△Yjj=yij,△Yij=△Yji=-yij其余的元素都不必修改。 3,在络的原有节点i、j之间切除一条导纳为yij的支路。这种情况可以当作是在i、j节点间增加一条导纳为一yij的支路来处理,因此,导纳矩阵中有关元素的修正增量为△Yii=△Yjj=-yij,△Yij=△Yji=yij。第五章同步发电机突然三相短路的物理过程电力系统发生短路故障时,大多数情况下作为电源的同步发电机不能看成无限大容量,其内部也存在暂态过程,因而不能保持其端电压和频率不变。所以一般在分析和计算电力系统短路时,必须计及同步发电机的暂态过程。由于发电机转子的惯量较大,在分析短路电流时可以近似地认为发电机转子保持同步转速,只考虑发电机的电磁暂态过程。同步发电机稳态对称运行时,电枢磁势的大小不随时间而变化,在空间以同步速度旋转,由于它与转子没有相对运动,因而不会在转子绕组中感应出电流。但是于电感回路的电流不能突变,定子绕组中必然有其它自由电流分量产生,从而引起电枢反应磁通变化。这个变化又影响到转子,在转子绕组中感生出电流,而这个电流又进一步影响定子电流的变化。定子和转子绕组电流的互相影响是同步电机突然短路暂态过程区别于稳态短路的显著特点,同时这种定、转子间的互相影响也使暂态过程变得相当复杂。非周期分量出现的原因、非周期分量取得最大值的条件及三相非周期分量电流起始值的关系答:非周期分量是为了维持短路瞬间电流不变而出现的自由分量;非周期分量取得最大值的条件是短路前空载,短路发生在电压瞬时值过零瞬间(在不计各元件电阻情况下);三相非周期分量的起始值不同,如果短路