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2-2 变压器的负载运行
u2
e1
e2
1
2
e2
W1
W2
1
一、负载时的磁势和原付边的电流关系
付边绕组接上负载阻抗ZL,有电流产生
i1
i2
A
X
u1

1
W1
W2
a
x
u2
e2
e1
e1
ZL
2
e2
[基本电磁关系列方程式等效电路图]
2
与空载时比较
(1)负载时的磁势
总磁势
i2
A
X
u1

1
W1
W2
a
x
u2
e2
e1
e1
ZL
2
e2
空载磁势:
i1
3
当U不变时,
故:
i2
A
X
u1

1
W1
W2
a
x
u2
e2
e1
e1
ZL
2
e2
(2)负载时的电流:
或:
i1
4
i2
A
X
u1

1
W1
W2
a
x
u2
e2
e1
e1
ZL
2
e2
可见当付方电流发生变化时原边电流亦在变。
原边电流由两部分组成:
(1): 用以建立主磁通
(2): 负载分量
i1
5
原边绕组从电网吸收的功率传递给副边绕组。副边绕组电流增加或减小的同时,引起原边电流的增加或减小,吸收的功率也增大或减小。
(3)能量传递:
从空载到负载,原边绕组电流 I1增加一个分量I1L以平衡副边绕组的作用
i2
A
X
u1

1
W1
W2
a
x
u2
e2
e1
e1
ZL
2
e2
i1
6
i2
A
X
u1

1
W1
W2
a
x
u2
e2
e1
e1
ZL
2
e2
二、电势方程式
1、电压方程:
原边:
副边:
用漏抗压降表示
i1
7
2、负载时的电磁关系
W1的电阻
8
3、负载运行时候的全部方程式。
无法构成一等效电路的原因在于:
R1 X1
Xm
Rm
R2 X2
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三、绕组折算:
1、目的:变压器中,
整的回路。计算时相当复杂。为了解决这个矛盾,引入绕组折算。
无法构成一个完
变压器原边和副边没有直接电路的联系,只有磁路的联系。副边的负载通过磁势影响原边。因此只有副边的磁势不变, 原边的物理量没有改变。这为折算提供了依据。
这种保持磁势不变而假想改变它的匝数与电流的方法,称折合算法。
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